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        <title>Didier Villers, UMONS - wiki</title>
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        <dc:creator>Anonymous (anonymous@undisclosed.example.com)</dc:creator>
        <title>teaching:exos:cv_vibration_einstein-solutions</title>
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        <description>Comparaison microcanonique-canonique, vibrateurs et cristal d&#039;Einstein : réponses aux questions

Énoncé : cv_vibration_einstein

Comparaison des mesures de chaleur spécifique massique de quelques solides à température et pression ambiante (25 C et 1 atm)

Comment ramener ces valeurs à une base de comparaison commune ?
$C_P - C_V = T {V \alpha^2 \over \chi_T}$$E_n = \left(n+\frac{1}{2} \right)h\nu$$n$$\Omega$$E$$S = k_B \log \Omega$$n_i$$\frac{1}{T} = \left(\frac{\partial S}{\partial E}\right)_{V…</description>
    </item>
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        <dc:creator>Anonymous (anonymous@undisclosed.example.com)</dc:creator>
        <title>teaching:exos:cv_vibration_einstein</title>
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        <description>Comparaison microcanonique-canonique, vibrateurs et cristal d&#039;Einstein

Les mesures de chaleur spécifique massique de quelques solides à température et pression ambiante (25 C et 1 atm) donnent ces résultats :

	*  Comment ramener ces valeurs à une base de comparaison commune ?</description>
    </item>
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        <dc:creator>Anonymous (anonymous@undisclosed.example.com)</dc:creator>
        <title>teaching:exos:elasticite_caoutchouc_modele_conformationnel</title>
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        <description>Élasticité du caoutchouc et modèle conformationnel élémentaire

Aspect thermodynamique

Une bande élastique de caoutchouc, polymère naturel dont on peut obtenir un équivalent synthétique par polymérisation de l&#039;isoprène, peut être modélisée à la manière d&#039;un gaz en utilisant des variables analogues au volume et à la pression :$\tau$$\delta W=-pdV$$C_V$$C_p$</description>
    </item>
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        <title>teaching:exos:electrons</title>
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        <description>Gaz d&#039;électrons

Rappels de théorie

	*  Ensemble grand canonique : variables, somme d&#039;état, probabilités,...
	*  Relations avec la thermodynamique
	*  Électrons et statistique de Fermi-Dirac
	*  ...

Gaz bidimensionnel : le graphite

Dans le graphite, les atomes sont situés dans des plans parallèles et des électrons des orbitales π peuvent être considérés comme délocalisés et formant un gaz d&#039;électrons bidimensionnel.  La longueur de la liaison C-C vaut 0.142 nm.$p$$p + dp$$\epsilon$$\epsilon +…</description>
    </item>
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        <description>Dénombrement d&#039;interactions entre atomes

En mécanique moléculaire, on utilise souvent des champs de force privilégiant les interactions par paires, qui permettent de calculer des énergies configurationnelles comportant des contributions d&#039;interactions entre atomes liés (énergies liées aux variations de la longueur de liaison et de l&#039;angle entre deux liaisons consécutives) et entre atomes non liés.$n(n-5)/2$</description>
    </item>
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        <description>Lancer d&#039;un dé

Roman lead dice. A cube measuring 12x12x12mm, with one to six impressed dots on each face. Cf. Dice.


Creative Commons Attribution-Share Alike 2.0 Generic license. Attribution: The Portable Antiquities Scheme/ The Trustees of the British Museum</description>
    </item>
    <item rdf:about="https://dvillers.umons.ac.be/wiki/teaching:exos:physicochimie2-exercices?rev=1456312673&amp;do=diff">
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        <description>PhysicoChimie II (exercices)

Bachelier en sciences chimiques, troisième année, 30 H exercices du cours (titulaire du cours : P. Damman).

Rappels de probabilités et statistique + quelques applications

Évènements, probabilités : définitions

$\Omega$$E_i$$p(E_i)$$0&lt;p(E_i) &lt; 1$$p(E_i \ ou \ E_j) = p(E_i) + p(E_j) $$\sum_{E_i} p(E_i) =p(\Omega) = 1$$A$$B$$A=\Omega$$p(A)=1$$A=\left\{\right\}$$p(A)=0$$A \subset B$$A \Rightarrow B$$p(A) \le p(B)$$A \cap B$$A$$B$$A \cap B = 0$$p(A \cap B)=0$$A$$B$$p(…</description>
    </item>
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        <description>Rappels de probabilités et statistique + quelques applications

Évènements, probabilités : définitions

	*  Épreuve ou expérience aléatoire :  processus dont le résultat est incertain (tirage au hasard , jets de pièces, de dès,...)
	*  Évènement$\Omega$$E_i$$p(E_i)$$0&lt;p(E_i) &lt; 1$$p(E_i \ ou \ E_j) = p(E_i) + p(E_j) $$\sum_{E_i} p(E_i) =p(\Omega) = 1$$A$$B$$A=\Omega$$p(A)=1$$A=\left\{\right\}$$p(A)=0$$A \subset B$$A \Rightarrow B$$p(A) \le p(B)$$A \cap B$$A$$B$$A \cap B = 0$$p(A \cap B)=0$$A$$B$$…</description>
    </item>
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        <title>teaching:exos:thermodynamique_statistique-exercices</title>
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        <description>Thermodynamique statistique I et II (exercices)

Bachelier en sciences chimiques, troisième année, 15 H (partie I) et 15h (partie II) d&#039;exercices des cours I et II. Titulaire du cours : P. Damman)

Rappels de probabilités et statistique + quelques applications</description>
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